波尔兹曼常数 _生活经验

玻尔兹曼常数和玻尔兹曼定理是什么？？玻尔兹曼常数
玻尔兹曼常数（Boltzmann constant）（k 或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，波兹曼常数具有相当重要的地位。数值及单位为：（SI制，2002 CODATA 值）

k = 1.3806505(24) × 10−23 J/K

括号内为误差值，原则上玻尔兹曼常数为导出的物理常数，其值由其他物理常数及绝对温度单位的定义所决定。

理想气体压强公式和玻尔兹曼常数的推导
从气体动理论的观点来看，理想气体是最简单的气体，其微观模型有三条假设：
(1)分子本身的大小比分子间的平均距离小得多，分子可视为质点，它们遵从牛顿运动定律。
(2)分子与分子间或分子与器壁间的碰撞是完全弹性的。
(3)除碰撞瞬间外，分子间的相互作用力可忽略不计，重力的影响也可忽略不计。因此在相邻两次碰撞之间，分子做匀速直线运动。
总之理想气体可看作是由大量的、自由的、不断做无规则运动的，大小可忽略不计的弹性小球所组成。

在一个气体容器中（长，宽，高分别为a,b,c),分子对器壁的碰撞的效果就是施加冲量，由单位时间内作用的单位面积的器壁上的冲量，就可以得到气体的压强。

单个分子在一次碰撞中对器壁上单位面积的冲量为：
I=2mvx
vx为x方向上的速度分量.这一次碰撞的时间为2a/vx，故单位时间内的碰撞次数为vx/2a 。
所以单位时间内该分子对该器壁的冲量为
2mvx)(vx/2a)=mvx2/a.
而vx2=vy2=vz2=(1/3)v2,故单位时间内容器内所有分子对该器壁的压强
p=Nn*(1/3)mv2/(a*b*c)= (1/3)Nmv2/V，
由于分子平动动能Ek=(1/2)mv2,故
p=(1/3)Nmv2/V=(2N/3V)Ek 。V为体积。该式即为理想气体的压强公式。

而理想气体状态方程P=N/V*(R/N0)*T，其中N为分子数，N0为阿伏加德罗常数，定义R/N0为玻尔兹曼常数k，有
P=（N/V)kT
故(1/3)Nmv2/V=（N/V)kT，（1/2)mv2=(3/2)kT，即
Ek=(3/2)kT 。
可以看到，温度完全由气体分子运动的平均平动动能决定。也就是说，宏观测量的温度完全和微观的分子运动的平均平动动能相对应，或者说，大量分子的平均平动动能的统计表现就是温度（如果只考虑分子的平动的话）。从上面的公式，我们还可以看到，如果已知气体的温度，就可以反过来求出处在这个温度下的分子的平动速度的平方的平均值，这个平均值开方就得到所谓方均根速率。

大学物理，热力学，对于玻尔兹曼常数与普适气体常数有一个关系，那么这两者是哪个先得出的哪？既然得出了R描述的1摩尔气体的普适常量，而k描述的是一个粒子的普适衡量，一个宏观状态，一个微观的。现有R，后有k,如果只是研究热力学系统中的气体整体的状态如（T，V，p）物态方程，内能表达式函数关系仅仅用pV=nRT,推导就可以了，k用来描述系统中气体粒子动能之类的

玻尔兹曼常数还可以用什么方法测量P=nkT=（m/(M×V)）×kT由此可以推导出玻尔兹曼常数k值为k=P×M×V÷m÷T(M为相对分子质量)由公式可知只要测出压强容器体积气体温度及质量就可求出k,不过此种方法对仪器精度要求高，所以不实用。知识都是一个系统，实验与理论结合，大物学的理论要与实验相结合。

玻尔兹曼常数公式在应用中1k.K为什么是0.01电子福伏特kT 和eV都是能量，k是玻尔兹曼常数。所以eV可以表示温度

物理学，请问kT是什么？k是玻尔兹曼常数，T是绝对温度，玻尔兹曼常数乘上绝对温度，这个是什么，能量吗？先理解一下这个常数的定义。玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为“k”，数值为：k=1.380649 × 10-23J/K，玻尔兹曼常量可以推导得到：理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数（即R=k·NA）。

玻尔兹曼常数是多少

文章插图

玻尔兹曼常数是：1.380649×10-23J/K的热力学温度。玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为“k”，数值为：k=1.380649 × 10-23 J/K，玻尔兹曼常量可以推导得到：理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数（即R=k·NA）。2018年11月16日，国际计量大会通过决议，1开尔文定义为“对应玻尔兹曼常数为1.380649×10-23J/K的热力学温度”。新的定义于2019年5月20日起正式生效玻尔兹曼成就：玻耳兹曼推广了J.C.麦克斯韦的分子运动理论而得到有分子势能的麦克斯韦-玻耳兹曼分布定律。他进而在1872年从更广和更深的非平衡态的分子动力学出发而引进了分子分布的H函数，从而得到H定理，这是经典分子动力论的基础。从此，宏观的不可逆性、熵S及热力学第二定律就得以用微观几率态数W来说明其统计意义了，特别是他引进玻耳兹曼常量k而得出S=lnW的关系式。他又从热力学原理导得了斯忒藩直接从实验得出的斯忒藩-玻耳兹曼黑体辐射公式u=σT4（u为辐射密度；T为绝对温度；σ为一普适常数）。他大力支持与宣传了麦克斯韦的电磁理论，并测定介质的折射率和相对介电常量与磁导率的关系，证实麦克斯韦的预言。以上内容参考：百度百科-玻尔兹曼常数
玻尔兹曼常量是多少玻尔兹曼常量系热力学的一个基本常量，记为“k”，数值为：k=1.380649 × 10-23 J/K，玻尔兹曼常量可以推导得到：理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数（即R=k·NA）。

斯蒂芬-玻尔兹曼常数等于多少5.67*10^-8/(m^2*k^4)

波尔磁曼常数是多少【波尔磁曼常数】玻尔兹曼常数为：K=1.3806488(13)×10^-23J/K。
【玻尔兹曼常数】（Boltzmann constant）（k 或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，玻尔兹曼常数具有相当重要的地位。玻尔兹曼常数可以推导得到，理想气体常数R等于玻尔兹曼常数乘以阿伏伽德罗常数。玻尔兹曼常数系热力学的一个基本常量。

什么是波尔兹曼常数玻尔兹曼常数（Boltzmann constant）（k 或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，波兹曼常数具有相当重要的地位。数值及单位为：（SI制，2002 CODATA 值）
k = 1.3806505(24) × 10−23 J/K
括号内为误差值，原则上玻尔兹曼常数为导出的物理常数，其值由其他物理常数及绝对温度单位的定义所决定。

斯特藩—波尔兹曼常数数值?波尔兹曼常数1.38×10^-23J/K.

求天文奥赛中可以用到的公式，越多越好(1) z=90度-h Z是天顶距,H是天体的地平高度

(2) p=90度-赤纬 P是天体的极距,这是赤道坐标系中的一个常用
公式

(3) s=t+a STA分别表示恒星时,天体时角和赤经.这是一个
极为重要的公式,是我们天文测时的一个关键式

(4) 北天极地平高度=当地纬度在天文和地理测量中这是测量某地纬度的一个公式
(5)下面给出一组天体出没,中天的公式,大家应记住:

cost=-tanφtanδ
cosA=sinδ/cosφ

这是天体上升时时角t当地纬度φ和天体赤纬δ的关系,至于天体上升的时角T和方位角A"由下式求得:

T=-t
A"=360度-A

以地方恒星时S和S'分别表示上升和下落的地方恒星时时刻由
s=t+a得 S=t+a S"=T+a

下面给出天体中天的相关公式:
天体上中天时: A=180度
t=0时
z=φ-δ 或 z =δ-φ

天体下中天时: A"=0度
T=12时
z"=180度-φ-δ

天体上中天的高度公式还有另一种表达式:
在天顶之南上中天: h=90-φ+δ
在天顶之北上中天: h=90+φ-δ

视星等m和绝对星等M、距离R（以秒差距为单位）的关系式：M=m+5-5lgR

天文的：视星等m和绝对星等M换算的关系式：M=m+5-5lgR R：距离（以秒差距为单位）某星最亮时间（北京时间）＝（某星赤经时间＋某地观测点与北京的时差＋12时）－当天的太阳赤经时间。z=90度-h Z是天顶距，H是天体的地平高度 p=90度-赤纬 P是天体的极距，这是赤道坐标系中的一个常用公式 s=t+a STA分别表示恒星时,，天体时角和赤经。这是一个极为重要的公式，是我们天文测时的一个关键式北天极地平高度=当地纬度在天文和地理测量中这是测量某地纬度的一个公式天体出没中天的公式: cost=-tanφtanδ cosA=sinδ/cosφ 这是天体上升时时角t当地纬度φ和天体赤纬δ的关系,至于天体上升的时角T和方位角A"由下式求得: T=-t A"=360度-A 以地方恒星时S和S'分别表示上升和下落的地方恒星时时刻由 s=t+a得 S=t+a S"=T+a 天体中天的相关公式: 天体上中天时: A=180度 t=0时 z=φ-δ 或 z =δ-φ 天体下中天时: A"=0度 T=12时 z"=180度-φ-δ 天体上中天的高度公式还有另一种表达式: 在天顶之南上中天: h=90-φ+δ 在天顶之北上中天: h=90+φ-δ 开普勒第二定律：vrsinθ=常数(r:从太阳中心引向行星的矢径长度；θ:行星速度与矢径之间的夹角)行星与太阳的连线（矢径）在相等的时间内扫过相等的面积。开普勒第三定律：T²/a³=4π²/GM(M:太阳质量；G:引力恒量) 行星公转周期的平方与轨道长半轴的立方成正比。万有引力定律表示式为F=GMm/R²(G:引力恒量，大小为6.67×10^-11牛•米²/千克²) 正午太阳高度计算公式 H=90°-|φ-δ|(φ:当地地理纬度，永远取正值；δ:直射点的纬度，当地下半年取正值，冬半年取负值) 哈勃定律：河外星系退行速度公式 v=Hr，v是星系退行的速度，H是哈勃常数，当前的估算值为每百万秒差距每秒70千米，r是距离；向心力公式 F=mv²/R 第一宇宙速度 V1＝√(gR) 第二宇宙速度 V2=√(2GM/r) 相对论中的公式：静质量改变m=m0/√[1-(v/c)²] 运动长度变化L=L0/√[1-(v/c)²] 运动时间变化t=t0/√[1-(v/c)²] 相对速度V=(v1+v2)/(1+v1v2/c²) 质能守恒E=mc^2 史瓦西半径公式：R=2GM/c² 黑洞温度公式：T=（hc³）/（8πkGM）黑洞熵公式：S=Akc³/4hG 其中 A为黑洞事件视界面积 R为黑洞半径 T为黑洞温度 h为普朗克常数，值为6.626×10^-34焦·秒 c为光速，值为299792458m/s k为玻尔兹曼常数，值为1.3806505(24) × 10^−23 J/K G为牛顿引力常数，值为6.672 × 10^-11N M为黑洞质量从公式中我们可以得知，黑洞温度与质量成反比。

化学上的kb越大说明什么Kb多了，还有玻尔兹曼常数的意思，你说的是弱碱的电离平衡常数么？K越大电离越强，也就是碱性强，这都是最基础的

为什么物质放出的能量越多，物质本身具有的能量从能量守恒定律理解
物质本身具有的能量(现在)=物质本身具有的能量(以前)-物质放出的能量
所以物质放出的能量越多，物质本身具有的能量越底低
然后是关于物质本身具有的能量越底低，分子越稳定,这是一定的嘛,理论解释见下
不同能量的粒子间会发生能量交换，它们达到平衡后，它们的数量和能量服从玻尔兹曼分布ni=n0*e^[-δe/(kt)]，ni、n0、δe、k、t分别是i能级粒子数、基态能级的粒子数、i能级和基态能级间的能量差、玻尔兹曼常数、热力学温度。当粒子能量越高，即δe越大，ni会越小，即高能态的粒子数越少，在整个体系里观测到的几率也越小，反过来，能量低观测到的几率就大，表现为转变成高能态粒子的几率小，也就是稳定性高

分子结构越复杂，熵就越大？为什么熵有玻尔兹曼定义，熵等于玻尔兹曼常数乘以系统自由度的自然对数。单原子只有三个自由度xyz，而有两个原子的分子就有五个自由度，以此类推。

量子物理和量子力学的区别是什么量子力学是量子物理的一个方面。
量子物理实际上包含两个方面。一个是原子层次的物质理论：量子力学；正是它我们才能理解和操纵物质世界。另一个是量子场论，它在科学中起到一个完全不同的作用。
量子力学是研究物质世界微观粒子的运动规律的物理学分支学科，它主要研究原子、分子、凝聚态物质，以及原子核和基本粒子的结构、性质的基础理论，它与相对论一起构成了现代物理学的理论基础。量子力学不仅是现代物理学的基础理论之一，而且在化学等有关学科和许多近代技术中也得到了广泛的应用。
量子场论是量子力学和经典场论相结合的物理理论，已被广泛的应用于粒子物理学和凝聚态物理学中。量子场论为描述多粒子系统，尤其是包含粒子产生和湮灭过程的系统，提供了有效的描述框架。量子场论的实效理论应用也是与2013年的诺贝尔物理学奖的“希格斯粒子场”的微观量子粒子的关联，作为量子场粒子的中介子的媒介粒子“希格斯玻色子”存在和发现。量子场论包含着黑格斯机制（希格斯粒子场）理论。非相对论性的量子场论主要被应用于凝聚态物理学，比如描述超导性的BCS理论。而相对论性的量子场论则是粒子物理学不可或缺的组成部分。自然界目前人类所知的有四种基本相互作用：强作用，电磁相互作用，弱作用，引力。

有没有物理的量子力学和普通物理发现问题，勇于提问

课堂上勇于提问是优等生渴望和追求知识的表现，他们知道高分是来自对知识的透彻理解和掌握。在学习的过程中，把没有弄懂的问题通过提问，通过爱问，达到深入研究，仔细体会的目的。所以在学生群体中间，好问的学生占有老师大量的资源，有一种得天独厚的优势，而不爱问的学生，就主动放弃了别人的帮助，让自己在困境中越陷越深。

条理清晰，善做笔记

优等生往往一边听课一边记重点，不是事无巨细全盘记录，特别善于记下老师补充的东西，课本上没有的东西，特别是思维方法更是认真记录。老师在课堂上强调的重点，在他的笔记本里都应该找到。有位尖子生在自己笔记中间画一条线，一边记老师的重点，一边写课文里的注释，复习一举两得。能及时整理自己平时细心积累的笔记本和错题集，特别注意让知识系统化，积极思考能解决什麼问题。

物理量子力学1.b和d弄反了。
2.角动量平方具有确定值，即l=1，L^2=l(l+1)hbar的平方=2hbar的平方。
3.m取0和1，故z分量不确定。
4.n取1和2，能量不确定。
5.x分量和y分量在这里更不取确定值，根本不是它们的本征函数。
6.取不取确定值就看是不是它的本征函数。

物理系统的量子力学系统询问一个物理实体的话，第一个问题可能就是“它在哪里？”根据日常经验，我们可以很精确的回答这个问题，只是要受测量仪器质量的限制。在极小物体的这个范围，有某些基本的限制，必须用量子力学来回答那个问题。从核心上说量子力学涉及能量。由于质量和能量的等价性（想一想爱因斯坦的著名公式，其中c是光速米/秒），量子力学还涉及有质量的粒子。由于光子能量和其频率之间的关系（E=hv，其中h是普朗克常数，焦－秒），量子力学还涉及到光子。根据量子力学，“它在哪儿”这个问题不能确定地回答。那我们如何处理这个不确定性呢？用分配概率的方法。由于空间的连续性质和其范围上的无限性，这有一点复杂，但对于事件的无限集合来说处理思想是一样的。概率密度非负，它对全体空间的积分为1（这就像所有互斥且完备的事件的概率之和等于1）。所以在量子力学里，一个物体用随时间演变的一个“概率点”来表示。它怎么演变呢？基本的方程不是根据概率密度写出的，而是根据空间和时间的另一个函数写出的，由它可以求出概率密度。考虑一下概率密度的平方根，把它看作是空间和时间的一个函数。这样为了增加一些一般性，令平方根可正可负—将其平方就得到概率密度，每个人都会。下一步，为了更大的一般性，使这个平方根在复平面内有任意的相角，这样它就有了实部和虚部。我们不再叫它平方根，而是“波函数”，它使空间r和时间t的一个函数。概率密度就是波函数绝对值的平方),(trΨ ),(),(),(2trtrtrΨΨ=Ψ? （11.1）其中星号?表示复数共扼。前面涉及概率时，我们从没有根据什么初等概念表示它们。现在为什么需要这样做呢？因为量子力学的基本方程涉及。为什么？别这么问。这只是量子力学众多怪异性质中的一个。),量子力学的基本方程是薛定谔方程，它由奥地利物理学家(1887-1961)发现。ErwindingeroSchr&&1 ),()(),(2),(222trrVtrmttriΨ+Ψ??=?Ψ?ηη （11.2）其中i是（虚数的）-1平方根，m是物体质量，是势能函数，它的空间梯度是作用在物体上的力的复数，)(rV3410054.12?×==πhη焦－秒。要注意这个方程包含着空间和时间的偏微分。对时间的微分是第一阶，对空间的微分是第二阶。拉普拉斯算子定义为2? x^2?fy?+y^2?fz?+z^2?fx?=? （11.3）其中x，y和z是三个空间维度。这个方程一般通过把它乘以再对空间积分来解释。然后左侧视为全部能量，右侧视为动能和势能之和（假设波函数被规范化，这样),(tr?Ψ2),(trΨ的空间积分为1，这是根据概率密度解释这个方程所需的一条性质）。这个方程令人迷惑地简单。它是),(trΨ的线性方程，就是说如果1和2是解，那么它们任意一个线性组合也是解2211Ψ+Ψ=Ψααtotal （11.4）其中1α和2α是复常数（如果这个线性组合得到是一个有效的概率分布，那么1α和2α的值必须是使2),(trΨ的空间积分为1的那样的值）。然而，除了最简单的情况以外，这个方程不能以闭合形式解得。)(rV严格地说，该方程只有在物体在整个宇宙中讨论时才真的正确，这种情况下因为太复杂方程就没有用了。但是，它通常用做近似情况，这时把宇宙看作两部分——正计算其波函数的一个小的部分（该物体）和剩余的宇宙（“外界环境”），它对物体的影响被假定用表示。注意这个物体可能是一个单个的光子、一个电子或两个以上的例子，即它不必符合单个粒子的正规概念。)(rV一个物体会与它的外界环境互相影响。很自然地，如果一个物体改变了它的环境（如果要测量物体的某个属性时就会发生），那么环境就会改变这个物体。量子力学的一个很有趣的结论是测量了一个物体某个属性后，它通常会有一个不同的波函数，结果就不能确定物体以前的某些属性。尽管对于一个给定的，薛定谔方程可能不能用闭合形式解出，但是不知道解的细节仍可以说出解的很多性质。考虑一些特定形式的解，一个空间函数与另一个时间函数的乘积。从薛定谔方程很容易表明对于某个实数E（实数是因为否则（r，t）就会在非常大的或小的时间内无限地变化）这种波函数能有的最一般的形式为)(rV（11.5） η/)(),(iEtertr?=Ψφ其中)(rφ符合方程（不包括时间） )()()(2)(22rrVrmrEφφφ+??=η （11.6）对任意值E不能得到)(rφ的非零解。可能在E的某个范围内可以，只含有特别离散值E的其他范围会得到非零波函数。一般地说，对应于离散值E的这些解会变得非常小（即它们“在无穷远处消失”），因此尽管它们有多于一个的“概率点”，它们还是会在空间中停下来。这些解被称为“静止状态”，因为波函数的量（所以概率密度也是如此）不能随时间而变化；它只是空间的函数。对静止状态，E有一个很有趣的解释。如果我们用乘以这个方程，再对空间积分，可以看到（就像上一节中的一样）E是右面两项的和，即物体的动能和势能。所以E是和那个解相关的全部能量。)(r?φ有这样势能的薛定谔方程的大多数解都没有这种形式。但是不要忘了薛定谔方程的解的任意一个线性组合仍是一个解。我们可以把这些静止状态当作积木生成更一般的解。)(rV我们对停在空间中一点的静止状态非常感兴趣，所以尽管可能有很多（甚至是一个可数的无限值），但E的允许值是离散的。如果我们令j为静止状态的一个索引，那么就可能定义结果波函数使得它们都被规范化和“正交化”，前者就是说每个波函数绝对值的平方对空间的积分是1，后者就是说当在全部空间积分时，任何一个波函数和其他波函数复数共扼乘积为0 。我们就可以用表示E的值，把它解释为与那个状态相联系的能量。),(trjΨje这样薛定谔方程的一般解就写作静止状态的线性组合Σ?=Ψjiejtjjertrη/)(),(φα （11.7）其中jα是扩展系数，可能是复数。如果波函数),(trΨ被正交化，则很容易表示为Σ=jj21α （11.8）与该函数相关的能量可以用写作je 2Σjjjeα （11.9）从这些关系式我们可以观察出2jα的性质类似一个事件的概率分布，这些事件有被占用的各个状态组成，这个概率分布可用于计算与物体相关的平均能量。我们对量子力学简单的学习得出的结论可以证明下一节中给出的多状态模型。那些想不通过任何解释就接受这个模型的读者跳过了前面两节，现在重新和我们走到了一起。我们用前两节对量子力学的简单讨论证明了一个物理实体的模型，模型如下。物体有一个波函数，它原则上对时间描述物体的行为。这个波函数可能很难或不可能计算，当物体与外界环境互相影响时，它可能会以某种无法预测的方式改变。Ψ物体有有限多个（或者可数的无限值）更容易计算的“静止状态”（尽管对复杂物体，仍不可能求出它们）。每个静止状态都有自己的波函数jΨ，其中j时静止状态的索引。如果物体实际的波函数是这些静止状态（即，如果这个状态被“占用”）中的一个，那么物体很明确地处在那个状态（或者直到它与其外界环境互相影响）。每个静止状态都有自己的能量，可能还有感兴趣的其他物理量的值。je该物体的波函数可以表示为静止状态的一个线性组合，形式为ΣΨ=Ψjjjα （11.10）其中jα是复数，称为扩展系数。如果物体处于一个静止状态，则除了一个以外，所有的jα为0 。不失一般性扩展系数可以这样定义：它们绝对值的平方的和为1： Σ=jj21α （11.11）对物体性质的测量（比如能量）涉及到和物体外界环境的相互影响，还有环境的变化（如果这正是记录结果的理由）。量子力学的结果是如果物体处于一个静止状态，测量它的能量，那么测量结果是简单的那个状态的能量，状态不会改变（即扩展系数不会因为测量而改变，除了一个以外所有的扩展系数为0）。从另一方面讲，如果物体不处于静止状态，那么测量结果是一个静止状态的能量，物体马上会假定那个就是静止状态。这样在每次测量后，物体就会处于一个静止状态。哪个状态？状态j的概率是被选择的是2jα的那个。这样实验测量能量的期望值是Σjjje2α其中是与静止状态j相关的能量。因此量子力学中的测量就不像是日常物体的测量，日常测量中假设能量或其他物理性质不能以任意精度测量，这样的测量不会摄动该物体。量子测量的这个性质是量子力学诸多性质中的一个，尽管它可能不符合日常生活中的直觉，但必须要接收它。
大学物理的量子力学难吗？对于非理论物理专业的学生而言，主要是记住，不用真正理解，习题也不会太难。所以总体来说不算难，只要认真下点功夫，通过考试应该没问题。
对于学习理论物理的同学来说，要求会高一些，但仍然有人采用上面的办法，勉强过关，尽管不是真学明白。
如果要理解量子力学，真的很难，这不是仅仅靠花时间，刻苦努力就行的。我用一个比方来说明吧：我们从书上看到专家谈苹果和梨味道的描述，背下来，答卷或说给别人听，如同专家，但自己和真的知道梨与苹果的人会明白，这只是口头表达面已。如果认真品尝几个苹果与梨，再来谈体会，自己与明白人会清楚，你真的知道这两种水果的滋味，但没尝过的人无法区分你与口头禅的区别。
认可量子理论，要过艰难的心理一关，就是承认本来近乎完美的经典物理框架是不完美，这对一个一步步走过来的物理学生而言，是相当痛苦的，要有近乎浴火重生的心理准备。

贵州大学哪些专业最值得读？作为一个大数据学院信通系的学生，我首先要推荐的就是通信工程专业，通信工程具有极广阔的发展前景，也是人才严重短缺的专业之一。更是大数据与信息工程学院主抓的一个专业，无论是师资力量、教学质量都可以说是非常重视。毕业后可从事无线通信、电视、大规模集成电路、智能仪器及应用电子技术领域的研究。如果你对这些方面感兴趣我非常推荐你去学习通信工程专业。并且如果你不想去读研的话通信也十分适合你，因为在本科所学的知识已经足够你在未来的工作当中去应用。第二个要推荐的就是计算机科学与技术专业，计算机称得上是贵州大学的王牌专业，每年的录取分数可谓是非常之高，特别是面向省外的同学，收分大部分在超出一本线100多分以上，因此竞争力也极大。很多同学来贵大之后都努力学习，争取转专业的时候可以去读这个学科。计算机专业无论在师资力量，实验设备，生源力量上都是极强的。所以如果能够进入这个专业，那么你必定会有更长远的发展空间。第三个就是电子科学与技术，这个是大数据学院唯一一个国家级特色专业，这个专业是一个基础知识面宽、应用领域广泛的综合性专业。能够培养基础深厚、专业面宽，具有自主学习能力、创新意识的综合型人才。如果你想成为那样的一个综合性人才的话，电子科学与技术欢迎你！
信息安全专业考研方向有哪些？

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信息安全专业考研方向有：1. 大数据方向：大数据方向主要是进行对海量数据的管理和处理，传统的数据处理模式在大数据面前由于其冗长的处理时间而失去意义，因而需求新的算法及处理模式来应对纷繁的数据，大数据方向的入行门槛相对较高。不过伴随着前人算法的愈发成熟，门槛也在逐步降低，就业形势也相对优秀，大数据和云计算技术的组合上限和下限都很高，其学习难度也不低。2. 人工智能方向：人工智能方向更多的是处在理论上的发掘，真正落到实处的技术其实相对较少，这也导致了其有着极高的门槛和相对于普通人较低的下限，但其下属的技术例如NLP，机器学习，文本识别，图像识别等技术仍有着很好的前景，此方面的技术专业需求面很广，不仅仅是技术，数学，离散等知识也是其必备科目。对于初学者友好度低，在职业前景方面更多的趋向于算法分析架构此类，前景良好。3. 传统计算机方向：互联网公司的高红利无疑给纯软件方向带来了红利，不过现在随着中低端人才的饱和，互联网的高薪也慢慢了偏向于真正的技术人才，传统的计算机方向稳扎稳打也能获得很好的前景，根据个人的兴趣选择相关的方向，才能有更好的动力来前进从而达到自己的目的。扩展资料：信息安全专业考研方向具体到学院学习上，它的研究方向和侧重点大不相同。值得注意的是，除了信息安全基础专业，还有与文科艺术类、理工科相交叉的专业。比如计算机专业与文科艺术类相交叉的就有：计算机美术设计专业，网页设计专业，影视动画设计专业，环境艺术设计专业等；与理工科相交叉的专业有：数学与应用数学专业，自动化专业，信息与计算科学专业，通信工程专业等等。可见，计算机专业的学习内容十分广泛，并且计算机应用又在不断地产生出新的专业，专业前景也是不错的。参考资料来源：百度百科-信息安全专业
哈尔滨工业大学有哪些王牌专业？刚刚毕业的工大航天学院自动化年轻学长来回答一波。本人是去年的工大本科毕业生，目前在东南某985院校继续求学。说到工大的王牌专业，别的专业个人不太清楚，只是模糊听说过一些，像焊接专业亚洲第一，力学专业全国第一，有着建筑老八校之称，土木，建筑类专业全国各种名列前茅呀之类的。这些呢我都没有亲身上过，具体有多么牛逼实在是不太清楚。所以单就本人就读的航院自动化专业进行一下回答。首先自动化专业无疑是工大王牌专业中的王牌，虽然全国最新学科排名排名第二，没有拿到全国第一听起来不够响亮，但作为一门热度本身很高的专业，排名第二可以说是很能打了。本人大一升大二的时候，成绩排名直接下降二三十名，绝不是因为本人成绩后退（退无可退，嘻嘻），而是一大批其他专业的优秀学子挤破脑袋也要转到自动化专业，因此本专业成为了全校保研最难专业（还是用之一吧，比较严谨），所以可以说是强者如云（哭出声）。所以，所谓王牌专业，身边同学的质量绝对可以保证。其次，专业老师水平。不能说所有老师水平都高出多少，毕竟大学里面划水老师不在少数，大学学习嘛主要还是看氛围跟环境，诚如上文所言，学习氛围可想而知。有优秀的学生，自然会有优秀的老师，工大基础课程（像工数，大物之流）老师的水平都是很高的，教学认真，知识丰富，有问必答，只要你热爱学习，身边同学和老师都能给予帮助。但说到自动化专业课老师，有些老师水平就不知道高到那里去了，像教自控的史小平老师，清晰明了，重点明确，如果他的课你听不懂，那请务必从自身找原因（身边同学公认教学水平很高），还有像有些老师旁征博引，工程经验丰富，当然更有一些老师人生经验丰富，从他们的课上，你都会学到很多东西。出于自身原因，没能在工大自动化继续读硕士很遗憾，但作为一名工大自动化专业的学生，我感到非常的骄傲与自豪。总而言之，自动化专业，工大王牌中的战斗机，有口皆碑，绝非乱吹，欢迎报考！
机械设计制造及其自动化专业学生考研普遍选择什么专业？先自我介绍一下吧，本人是华东理工大学机械工程在读硕士一枚，我也是才经历过考研不久的男人，我想在这个问题上，我想当有发言权。言归正传，首先我简单介绍一下自己的情况，我的本科就是普普通通的一本院校，所学专业是机械设计及其自动化。然后，在找工作的时候处处碰壁，最后下决心考研，在选择专业的时候我也想过很多问题，比如，什么专业以后发展会更好，什么专业能有更高的收入等等。其实，这些在我经历了以后，我才明白的。大多数机械的学生考研以后都学择了机械电子这一块，可能是和现在社会的一些就业形势有关吧。因为，现在是大数据和智能制造的时代，不仅仅需要过硬的专业基础知识，以后工作的环境都是涉及到各个学科，所以要在各个方面都能学到一些知识，所以我选择了机械电子专业。下图就是我实习的时候一些现场照片，是一家造汽车发动机的公司。从图上，我们可以清晰的看到有很多电线和这个发动机连在一起，这些大多数都是传感器，所以，机械不仅仅要会设计建模，其他的电子知识也需要知道。因为考研，就要涉及到选导师的问题，你所真正学习和研究的方向是和你的导师息息相关的。所以，在选导师的时候一定要了解一下导师的研究方向，看看是不是自己想要的专业，自己对老师的方向感不感兴趣，这些都很重要。不知不觉侃了这么多，哈哈，希望我的回答能给你一点启发。
大连理工大学有哪些王牌专业？

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1、世界一流学科建设学科：化学、工程。2、一级学科国家重点学科：力学、水利工程、化学工程与技术、管理科学与工程。3、二级学科国家重点学科：计算数学、等离子体物理、机械制造及自动化、结构工程、船舶与海洋结构物设计制造、环境工程。4、辽宁省重点建设一级学科：数学、物理学、力学、机械工程、材料科学与工程、动力工程及工程热物理、控制科学与工程、计算机科学与技术。信息与通信工程、土木工程、水利工程、化学工程与技术、环境科学与工程、化学、软件工程、管理科学与工程、工商管理、仪器科学与技术、建筑学、城乡规划学。扩展资料：截至2019年5月，大连理工大学有29个一级学科博士点，136个二级学科博士点，42个一级学科硕士点，222个二级学科硕士点，25个博士后科研流动站，19个硕士专业学位授予类别，4个博士专业学位授予权以及高校教师在职攻读硕士学位授予权。有一级学科国家重点学科4个，二级学科国家重点学科6个，辽宁省重点建设20个一级学科。学校有9个学科领域进入ESI国际学科排名前1%，其中工程学、化学、材料科学进入前1‰；10个学科领域进入QS世界学科排名前500名。在全国第四轮学科评估结果中，共有32个一级学科参评，7个学科进入A类，19个学科进入B类（其中B+，8个）；上海软科最好学科排名中，13个学科进入全国前10% 。在2016年首次专业学位水平评估中，获得2个A- 。参考资料：百度百科-大连理工大学
高分子物理中K（玻尔玆曼常数）等于多少啊？斯蒂芬-玻尔兹曼定律[E0(T)=σT4]中的常数σ 。其数值由下式给出：σ=2π5K4/15h3c2=5.672×10-8 。式中K为玻尔兹曼常数；A为普朗克常数；c为真空中的光速。

具体是什么红外技术国能蓝电等检测公司把具体专业的红外检测技术应用在电气安全检测，发现电气隐患，防止和预防电气事故方面也取得了显著的成效。我们知道，电气设备在正常运行时均会发热升温，电气故障形成和发展的过程，绝大多数都与发热升温有关。用户使用电气设备过程中，导电回路部分存在大量的接头、触头或连接件，如果导电回路连接处发生故障，就会引起接触电阻过大，当负荷电流通过时，必然导致局部过热；如果电气设备的绝缘层出现老化或破损，将造成绝缘介质损耗过大，在运行电压的作用下，会产生过热；另外，随意装接用电设备，也会使导线因载流量过大而出现过热现象，这些过热处就成为了电气安全的隐患。1 红外检测技术的原理红外线是一种电磁波，它的波长范围为0．76～1000μm，不为肉眼所见。任何温度高于绝对零度（－273．15℃）的物体，都会不断地发射红外辐射。根据斯蒂芬—玻尔兹曼定律，温度为T的物体，单位面积所发射的辐射功率是 P＝εσT4 （1）其中： P——单位面积辐射功率，（W）； ε——物体表面发射率； σ——斯蒂芬—玻尔兹曼常数，其数值为5．673×10－8W／（m2K4）； T——物体表面温度，（K）。从上式可知，物体的表面温度越高，单位面积的辐射功率就越大。当已知物体的表面温度和它的发射率时，按上式就可计算出物体的辐射功率。反之，如果测定了物体所发射的辐射功率，就可以利用上式确定物体表面的温度。

如何探测地下有煤炭和它的储存量2.1 磁探测法〔1，2〕
磁探测法的实质是，煤层上覆岩石中一般含有大量的菱铁矿及黄铁矿结核，煤层自燃时，上覆岩石受到高温烘烤，其中铁质成分发生物理化学变化，形成磁性物质，并且保留有较强的磁性。烘烤后的上覆岩石的磁性随自燃温度升高而增强。早在60年代我国西北各省就用磁法结合电法勘探煤田火区，取得了一定成果。印度也利用此法确定Jharia煤田的自燃火灾区域范围，得到了十分满意的效果。俄罗斯、乌克兰也曾用此法确定煤田自燃火区范围。从这一方法的实质和目前应用的情况看，磁探测法主要用于煤田火区，而对于生产矿井自燃高温的探测应用较少，这主要是因为：①当自燃火源温度小于400℃时和烘烤时间短时，上覆岩石或煤层中就不能形成较高的磁性；且对于生产矿井而言，要处理的是煤自燃高温区域，自燃煤温较低和烘烤时间短，这样用磁法探测的效果并不理想；②对于生产矿井，井下高温区域周围铁性物质多,磁探测法则无法有效使用。③煤层顶底板和煤中分布的铁质结核不均匀，给磁测法探测自燃火区带来一定困难。
2.2 电阻率探测法〔2〕
正常情况下，埋藏于地下的煤层，沿走向（或其它方向）因其结构状态和含水性变化不大，电阻率基本保持不变。但当煤炭自然发火后，煤层的结构状态和含水性发生较大变化，从而引起煤层和周围岩石电阻率的变化。在自燃的初期，电阻率会下降；在自燃后期，由于煤较充分燃烧，其结构状态发生较大变化，水分基本蒸发掉，表现为较高的电阻率。因此，可根据观测结果比较未自燃区和自燃区的变化情况，判断自燃区域的位置，这就是电阻率法探测自燃发火区域位置的原理。由于煤在自燃的初期，煤电阻率的变化不明显，致使电阻率探测法的探测精度受限；加之井下杂散电流多，用于井下高温区域的探测比较困难，目前国内外多用于露天开采和煤层露头自燃火源的探测。
2.3 气体探测法
煤自燃在不同的温度，其产生的气体种类和浓度是不同的；故根据气体种类和浓度，依次判断煤的自燃温度，并据气体浓度梯度大致确定高温区域的范围。气体确定高温区域范围可在井下或地面进行。
2.3.1 井下气体探测法
通常称为气体分析法，是目前国内外广泛应用的煤炭自燃的预测预报方法。对某矿当煤质一定时，其煤自燃生成的气体组分与温度有一定规律，用仪器或束管监测系统检测煤自燃释放的气体，以确定煤的氧化温度和煤炭自燃区域的可能范围，但它无法知道煤炭自燃的位置和发展变化速度，并且易受井下通风因素的影响。
2.3.2 地面气体探测法
由于煤炭自燃火源区域与地面存在一定的压差和分子扩散，使自燃火源向地面有着气体流动，而在地表层中产生一些有代表性气体是从煤炭自燃点垂直方向放射的，据此在地面可布置测点测量，来判断火源点大致位置。这种方法对于煤层埋藏较深，气体不能扩散至地面，且气体向上运移发生物理化学变化时，就无法使用。
2.4 氡气探测法
氡气探测是一种放射性探测方法，它兼有物探和化探的特点。它的原理是煤层自燃后，随煤温升高，氡气浓度上升，在地面布置观测点，应用α卡法、210Po法等，收集并测量氡气浓度，依此判断火区位置。国内山西矿业学院用此法在地面探测煤矿地下火源，并在古交北沟矿、潞安矿务局石圪节矿进行了成功应用，从应用情况来看，这种方法目前只在地面使用，自燃温度一般超过200 ℃；且用氡气量值也无法判断自燃的燃烧程度及其温度。
2.5 煤炭自燃温度探测法
2.5.1 测温仪表与测温传感器联合测温法
这是目前国内外最为广泛应用的一种方法，兖州矿区东滩煤矿也采用此法测量煤温。据探测地点不同分为地面探测和井下探测。
（1）地面探测法〔3〕。在自燃火区的上部利用仪器探测热流量或利用布置在测温钻孔内的传感器测定温度，根据测取的温度场用温度反演法来确定自燃火区火源的位置。这种方法常用于火源埋藏深度浅、火源温度高，已燃烧较长时间的火区。波兰、俄罗斯曾应用此法探测煤层露头的自燃火区范围，探测深度在30～50 m 。
（2）井下探测法〔4〕。此种方法是把测温传感器预埋或通过钻孔布置在易自燃发火区域(采空区和煤层内)，根据传感器的温度变化来确定高温点的位置、发展变化速度，这种方法受外界干扰少，测定准确，煤温只要升高，传感器位置合适，就能有效探测。这是目前井下准确的探测方法。山东矿业学院已成功地开发了适于井下应用的MKT-Ⅰ，MKT-Ⅱ和MKT-Ⅲ（自动监控）电脑型测温仪，此仪器的最大特点是测定准确，和测定距离长度无关。东滩煤矿应用此法在井下进行了成功的探测。由于测温及时、准确，为高温点的消除起到了积极的作用。
（3）测温仪表与测温传感器联合测温法的缺陷。尽管此种探测法测定准确、可靠，弥补了上述一些探测方法的不足，但它本身也存在一些问题值得研究：①传感器的布置是探测自燃高温区域的关键，数量、位置准确，就能有效控制自然区域高温点；但这些布置参数受煤体温度场传导速度的限制，由于煤的导温系数较小，要想测取煤体温度，控制自燃位置，就要布置一定数量的传感器；②测温钻孔：要测取煤体温度，就必须在煤体内布置测温传感器，因而就需要测温钻孔，增加了工作量。
2.5.2 红外探测法〔5，6〕
在国内外这一方法已较广泛用于地面煤堆自燃和井下煤炭自燃火源的探测。探测仪器有红外测温仪和红外热成像仪，应用最多的是红外测温仪。俄罗斯采用红外测温仪，美国采用红外测温仪和热成像仪探测煤壁和煤柱自燃温度；国内兖州、开滦、徐州等矿区采用红外测温仪测定井下煤壁温度。红外测温仪是测取点温，红外成像仪是扫描成像测取温度。在国内，红外热成像仪井下没见应用，而在煤田地质调查、地震预报、地下水探测、岩突、岩爆等方面得到了应用。隧道和巷道内由岩石的应力引起的表面0.2 ℃左右的温度变化就可被测到，从而可分析引起灾害的程度。
红外探测法的实质是自然界的任何物体只要处于绝对零度(0 K)之上，都会自行向外发射红外线。其发射能量如下式

E=εαT4(1)

式中 ε——辐射系数，其值为0＜ε＜1，岩石和煤体一般为0.7～0.98，辐射系数受物体化学组分、表面状态、内部结构、含水量、孔隙度等影响；
α——斯蒂芬-玻尔兹曼常数，5.67×10-12 cm2.K4；
T——物体的绝对温度，K 。
从式(1)可看出，物体的温度越高，辐射能量就越大，红外测温仪器接受辐射量而转换的辐射温度就越高，因此就可利用红外测温仪器对温度的高分辨率来探测井下巷道自燃位置。
在通常情况下，自然界的红外辐射区域是362K(89℃)至207K(-66℃)，即波长在8～14 μm的大气窗口区域内。红外技术是探测物体表面的红外辐射温度，它不同于物理温度，物体表面的红外辐射温度取决于物体表面物理温度及其物体的物质成分、含水量、表面粗糙度、颗粒大小、孔隙度、热惯量(比热、热传导率、比重)等诸多因素；这些因素的任一项微小变化，都会引起红外辐射温度的变化。因此，在排除干扰因素后，提取同种物质的温度变化异常信息是至关重要的。
红外热成像仪类似于摄像机,它将镜头视场内景物的红外辐射温度场(25°×20°的景物)，通过锗透镜聚焦到红外敏感原件上(单点扫描式、线阵或面阵排列),转换成电信号，经电路放大、模/数转换、记录并显示，当然还得有一套复杂的处理软件，其结果通常将其视为景物的温度图像，现以TVS-600热像仪为例，在热像仪距景物2 m时，摄得景物面积为：2×tan25.8°=0.97 m(水平方向), 2×tan19.5°=0.71 m(垂直方向)，在0.97 m×0.71 m内又有320×240个像点，每个像点的面积为2.8 mm×2.8 mm，就是说只要有7.84 mm2面积的热异常(大于0.15℃)就能被发现。而煤壁总有一些微裂隙，微气孔的热传导、热对流和热扩散，使表面局部产生温度变化，从而观测到红外辐射温度异常，故利用红外热成像仪准确探测自燃高温区域成为可能。关键在于如何通过温度异常来诊断自燃高温点。
另外，非致冷的面阵探测器(红外敏感元件)是当今红外科学发展的新贡献，它给行业使用带来了方便，就不需要如液氮等致冷液体、气体或压缩机(小型循环致冷)，同时减少了噪声、耗电量和重量。

一道物理题用能量做
应该是从弹簧原长时开始下落吧，
那么下落30cm时到达平衡位置,x=0.4m
(1/2)*kx^2+(1/2)*Iω^2+(1/2)*mv^2=mgx①
v=ωR②
将②代入①得：
(1/2)*kx^2+(1/2)Iω^2+(1/2)*m*ω^2*R^2=mgx③
未知数只剩下了ω,带入数字：
ω＝12.4rad/s④
∴v=3.72m/s⑤

大学物理关于普适气体常数的问题1、两个普适气体常数-------------没有什么区别，
2、分别在什么情况下是使用~~~~~
~~~~~如果温度单位用K，体积单位用 m^3,压强单位用 Pa,则用8.314 。

~~~~~~如果温度单位用K，体积单位用 L(升),压强单位用 atm ,则用0.0821.

玻尔兹曼常数k与普适气体恒量R之间的关系式

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k＝R/NA 。即普适气体常量与阿伏加德罗常数之比，虽然这是两个常量的组合，但是玻尔兹曼常数具有更深刻的物理意义，统计力学和热力学中都有存在。从气体动理论的观点来看，理想气体是最简单的气体，其微观模型有三条假设，分子本身的大小比分子间的平均距离小得多，分子可视为质点。遵从牛顿运动定律，分子与分子间或分子与器壁间的碰撞是完全弹性的。除碰撞瞬间外，分子间的相互作用力可忽略不计，重力的影响也可忽略不计。因此在相邻两次碰撞之间，分子做匀速直线运动。注意事项：T的温度是开尔文，从温度间隔来说，1开尔文=1摄氏度，他们的来源都是用水的冰点和沸点之间间隔的100等分。能量的单位焦耳，定义是1牛的力作用1米做的功。k的作用是把两个物理量联系起来。在微观的粒子运动和宏观统计行为之间的数量级关系。需要什么数量级的微观粒子，才能够表现出宏观的热力学行为。扯得更远一点，这个常数描述的是，意识依赖的宏观物质，与微观世界之间的数量级的关系。需要什么量级的微观粒子，才能够支撑意识活动的存在。以上内容参考：百度百科——玻尔兹曼常数、百度百科——[普适]气体常量
大学物理中有哪些重要常数通用常数
真空中光速： c=299792458 米·秒-1真空中磁导率： μ0= 4π×10-7 牛顿·安培-2真空中介电常数： ε0= 8.854187817×10-12法拉·米-1引力牛顿常数： G = 6.67259×10-11米3千克-1秒-2普朗克常数： h=6.6260755×10-34焦耳·秒
电磁常数
基本电荷量： e =1.60217733×10-19库仑量子磁通量： Φ0 =2.06783461×10-19韦伯波尔磁子： μE=9.2740154×10-24焦耳·特斯拉-1核磁子： μN=5.0507866×10-27焦耳·特斯拉-1
物理化学常数
阿伏加德罗常数： NA=6.0221367×1023摩尔-1原子质量常数： AMU=1.6605402×10-27千克法拉第常数： 96485.309库仑·摩尔-1普适气体常数： 8.314510焦耳·摩尔-1K-1玻尔兹曼常数 : kE=1.380658×10-23焦耳·K-1理想气体摩尔体积：22.41410升·摩尔-1斯特凡玻耳兹曼常数：σ=5.67051×10-8瓦特·米-2·K-4第一辐射常数： 3.7417749×10-16瓦特·米2第二辐射常数： 0.01438769米·K
原子常数
精细结构常数： α=7.29735308×10-3里德伯常数： R=10973731.534 米-1波尔半径： a0=0.529177249×10-10米哈特里能量： Eh=4.3597482×10-18焦耳绕行量子： 3.63694807×10-4米2秒-1
电子常数, μ介子
电子静止质量： me=9.1093897×10-31千克电子荷质比： e/me= -1.75881962×1011库仑·千克-1电子康普顿波长： 2.42631058×10-12米经典电子半径： re=2.81794092×10-15米电子磁矩: μe=928.47701×10-26 焦耳·特斯拉-1μ子静止质量： μm=1.8835327×10-28千克
质子常数
质子静止质量： mP=1.6726231×10-27千克质子电子质量比: mP/me=1836.152701质子康普顿波长： 1.32141002×10-15米质子磁矩: μP=1.41060761×10-26 焦耳·特斯拉-1质子回转磁半径： 26751.5255×104 弧度·秒-1特斯拉-1
中子常数
中子静止质量： mn=1.6749286×10-27千克中子康普顿波长： 1.31959110×10-15米

急--请问玻尔滋曼常数等于多少?快点如题谢谢了【波尔兹曼常数】尔兹曼常数（Boltzmann constant）（k或 kB）是有关于温度及能量的一个物理常数。玻尔兹曼是一个奥地利物理学家，在统计力学的理论有重大贡献，波兹曼常数具有相当重要的地位。数值及单位为：（SI制，2002 CODATA 值） k = 1.3806505(24) × 10�6�123 J/K 括号内为误差值，原则上玻尔兹曼常数为导出的物理常数，其值由其他物理常数及绝对温度单位的定义所决定。